如何理解宇宙的几何结构？从宇宙学法规中得出的“张乔阳物理学”

在上一堂课中，我们采取了与书籍的不同方法，以描述宇宙学中FLRW的指标。具体而言，首先假定宇宙是静态的，而Schwarzsie解决方案的过程用于获得宇宙指标的基本形式，并最终在动态情况下概括了指标。本课程考虑对象，然后降低宇宙指标的形式。 3月9日的12:00，播出了“张乔阳的物理课”的239阶段。 Sohu的创始人，董事会主席兼首席执行官，物理学和博士学位。对于Sohu的创始人，董事会董事长兼首席执行官以及物理学的创始人，位于Sohu Video Live Broadcast Room中。在审查和总结了上课的内容之后，他描述了本课程的主题，并重组了参与星星内部解决方案的动态张量，丰富的男高音和丰富的标量。然后，通过将爱因斯坦田间方程解析到静态宇宙，径向曲率函数的形式和流体状态对象的方程来自，最终获得了宇宙学指标，并进一步解释了静态宇宙的非理性模型。 （张·乔阳（Zhang Chaoyang）解释了静态宇宙中流体状态的方程式）总体上宇宙研究中的宇宙学解决方案的摘要，首先要做的就是阐明宇宙的形式。它通常取决于宇宙学原理，该原理假设宇宙是相等的，并且各向同性的大小。基于这个假设，可以写入宇宙的指标，而a（t）是描述宇宙扩展或缩回态度的比例因素，而b（r）是描述空间几何特性的径向曲率。根据大型亲戚的基本框架，用爱因斯坦场方程代替该度量可能会导致有关一个（t）和B（r）的微分方程。解决后，您可以获得宇宙的几何结构。扩展全文 在静态条件下，我们可以更改以下坐标： 将指标转换为熟悉的形式 宫殿及其导数为零。这正是当解决Schwarzsie空间时所使用的比例的形式，因此我们可以直接使用先前的Schwarzsie解决方案推导过程，而无需计算富男高音和富的标量。通过爱因斯坦磁场的方程，差异的差异可以是makuha。 在爱因斯坦磁场方程的右侧，动态 - 新张量的形式类似于室内恒星溶液。当我们解决恒星的内部结构时，我们假设物体满足完美的液体模型，其中包括物体的密度和压力。在恒星内部，球形对称性大大简化了问题，并最终得到了TOV方程。但是，在恒星的室内模型中，操作A通常是功能n径向坐标的n使得直接解决一个问题变得复杂，我们实际上并未直接解决它。幸运的是，在宇宙学中，由于相似性，始终是一致的，这极大地简化了问题。 在上一堂课中，我们提到宇宙中的对象也可以被视为优质液体，因此我们可以直接从Papass中学到恒星内部解决方案的解决方案，并以类似的方式求解B。最后，通过更改坐标，我们可以返回到原始坐标系，并在静态条件下获得比例尺（1）的径向B（R）曲率。 检查恒星内溶液中的丰富张量 在求解Schwarzsai和内部星形解决方案的规模时，初始阶段的计算步骤是相同的??：首先，富的男高音和丰富的标量是根据量表计算的，唯一的区别是对象的分布不同。 Schwarzsie幅度对应于真空溶液，而内星溶液描述了带有球形对称性的完美液体。对于恒星的室内溶液，我们通过爱因斯坦场方程 结合E Enery的E动量的条件 可以解决TOV方程，并获得与度量函数A（R）和B（R）满足的微分方程。 让我们首先检查恒星内部解决方案的解决方案过程。首先，假设线的元素的形式是 它的坐标表示为 相应的标准是 它相反的规则是 接下来，我们需要计算富人的单个成分。但是在此之前，我们首先证明，在上述规模（3）下，富人的成分必须具有对角线形式，即： 完美液体的动态张量是 其中，四个速度符合归一化的条件 在恒星内，液体处于静态状态，因此其空间物质为零，即 在交易所对于标准化条件的ANGE（4），您可以从而将动态张量的表达扩展到 将主动张量更改为场方程可能会导致（2,0）部分富张量 哪个，富的标量r是 通过这种方式，我们证明了丰富的张量成分是对角矩阵。 （张·乔阳（Zhang Chaoyang）审查并解释了恒星内部解决方案的解决方案过程） 根据该星的内部解决方案（请参阅张乔阳物理课“不。 而丰富的标量为： 最后，富人的（2,0）部分是： 解析径向B曲率函数B（R） 当解决宇宙学指标中径向B（R）的径向曲率时，我们希望避免重新征收复杂的Riemann曲率男高音，RIECH张量和曲率标量，而是使用直接来自上面的结果。 要从计算恒星内部解决方案的方法中提取，我们需要认为规模事实宇宙学指标的r a（t）是类似的。此假设是必要的，因为恒星的内部解决方案描述了静态时空，并且宇宙学指标通常用于描述动态空间时间，并且两者通常无法直接连接。当A（t）不随时间变化时，宇宙学指标可能会以静态形式恶化，以便我们可以使用求解恒星的内部溶液来解决径向曲率B（R）的功能。 当比例因子A（t）平行时，宇宙学度量线（1）的元素可以写为： 为了促进匹配恒星的内部解决方案，我们引入了以下坐标更改：宫殿及其导数为零。写其自定义表格 替换上述指标后，可以获得转换线的元素： 这正是用于解决恒星内部解决方案的形式的形式。因此，我们可以直接使用TSchwarzsie解决方案确定B的良好结果，从而防止了富张量和丰富的标量。 因为我们得到了丰富的张量的成分，并假设A是一个寓言（即其衍生物为零），所以对恒星内部解决方案感到满意的方程式大大简化了，并且富的男高音和曲率标量变得 在 （张乔阳试图解决静态宇宙学） 用爱因斯坦场方程替换这些结果 从11个部分开始，您可以得到： 梅隆 同时，来自22种成分： 迄今为止 从等式（11）中减去等式（10）以获取有关B的自定义方程 简化总差异的形式 - 迄今为止 之后得到积分 那是 其中k1是不可或缺的 - 相同。 （张Chaoyang解决了径向曲率） 将结果（12）返回到（10），压力为 从爱因斯坦场方程的00部分中，密度表达可以作为根据压力和密度的表达，可以获得状态方程 该状态方程与普通事物完全不同。当K1为0时，压力为负，表明静态宇宙不能稳定。当有混乱时，兴奋将无休止地增强，时间和空间将变得不稳定。当k1 0时，负的密度。通常，对于问题而言，这也不是稳定的，这也可能导致时空不均匀。因此，不能简单地将比例因子视为平行。 （Zhang Chaoyang解释了对象对象的方程） 将结果（12）返回到线（5）的元素并获得 然后，返回旧坐标后，有 制作 得到 这正是宇宙学中FLRW指标的静态极限。在此推导中，我们仍在考虑液体的完美成分，从而使结果更加笼统。 由于静态宇宙不稳定，我们必须允许比例因子A（t）是时间依赖性，即集成时的FLRW指标： 通常，在此过程中，根据K的表达，它取决于A（t）的原理，但是从物理角度来看，宇宙的空间曲率在扩展或撤退期间不应随时间变化。因此，我们认为k是一个笨拙的名字。当静态宇宙以FLRW的动态形式促进时，需要注意这一结论。 据了解，周日中午12点在SOHU视频中现场直播“张乔阳班”。网民可以搜索“ Zhang Chaoyang”来“遵循Sohu视频应用程序的流”，以观看实时广播和过去时代的完整视频重播；按照“张乔亚的物理课”的描述查看课程中的“知识点”简短视频；此外，您还可以在SOHU新闻应用程序的“ SOHU技术”帐户中阅读每个物理课程的详细文章。 BACK到Sohu看到更多